Parità G: differenze tra le versioni
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|autore=[[T. D. Lee]] e [[C. N. Yang]] |
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|titolo=Charge conjugation, a new quantum number G, and selection rules concerning a nucleon-antinucleon system |
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* {{en}} [[Oliver Heaviside|O. Heaviside]], [http://www.archive.org/details/electromagnetict01heavrich Electromagnetic Theory (t. 1)] (The Electrician printing company, London, 1894-1912) |
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* {{en}} [[Oliver Heaviside|O. Heaviside]], [http://www.archive.org/details/electromagnetict03heavuoft Electromagnetic Theory (t. 3)] (The Electrician printing company, London, 1894-1912) |
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|pagine=749–753 |
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* {{en}} [[Harry Bateman]] [http://www.archive.org/details/mathanaselectric00baterich The mathematical analysis of electrical and optical wave-motion on the basis of Maxwell's equations] (Cambridge University Press, 1915) |
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|anno=1956 |
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* {{en}} Leigh Page [http://www.archive.org/details/introductiontoel030885mbp An introduction to electrodynamics from the staindpoint of the electron theory] (Ginn & co., Boston, 1922) |
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|doi=10.1007/BF02744530}} |
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* {{en}} Max Mason e Warren Weaver [http://www.archive.org/details/electromagneticf030976mbp The Electromagnetic Field] (University of Chicago Press, 1929) |
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* {{en}} J. A. Stratton [http://www.archive.org/details/electromagnetict031016mbp Electromagnetic Theory] (McGrawHill, New York, 1941) |
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* {{lingue|en|it}} [http://www.radiondistics.com Radionistics.com] Fisica delle onde radio ed ingegneria radioelettronica. |
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{{Portale|Fisica}} |
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Versione delle 22:07, 16 mag 2011
Nella fisica teorica, la parità G è un numero quantico moltiplicativo che risulta dalla generalizzazione della parità C per i multipletti di particelle.
La parità C si applica solo ai sistemi neutri; nei tripletti pionici, soltanto π0 ha parità C. D'altra parte, l'interazione forte non vede la carica elettrica, così non può distinguere tra π+, π0 e π−.
Formalismo matematico
Possiamo generalizzare la parità C in modo da applicarla a tutte gli stati di carica di un dato multipletto:
dove ηG = ±1 sono autostati (eigenvalues) di parità G il cui operatore è definito come
dove è l'operatore di parità C e I2 è l'operatore associato al 2° componente del "vettore" di isospin.
La parità G è una combinazione di coniugazione di carica e una rotazione di π rad (180°) intorno al 2° asse dello spazio di isospin. Poiché la coniugazione di carica e l'isospin sono preservati dalle interazioni forti, così è per G. Le interazioni deboli ed elettromagnetiche, tuttavia, non sono invarianti sotto la parità G.
Dato che la parità G viene applicata su un intero multipletto, la coniugazione di carica deve vedere il multipletto come un'entità neutra. Perciò, soltanto i multipletti con una carica media di 0 sarebbero autostati di G, cioè:
In generale
dove ηC è un autostato di parità C e I è l'isospin.
Per i sistemi fermione-antifermione, abbiamo
- .
dove S è lo spin totale e L il numero quantico del momento angolare orbitale totale.
Per i sistemi bosone–antibosone abbiamo
- .
Voci correlate
- Chiralità
- Elettrostatica
- Equazioni di Maxwell
- Onda (fisica)
- Modello standard
- Modello a quark costituenti
- Interazioni fondamentali
- Legge di conservazione
- Lista delle particelle
- Simmetria (fisica)
- Simmetria CPT
- Simmetria CP
- Simmetria C
bbbliografia
- T. D. Lee e C. N. Yang, Charge conjugation, a new quantum number G, and selection rules concerning a nucleon-antinucleon system, in Il Nuovo Cimento, vol. 3, n. 4, 1956, pp. 749–753, DOI:10.1007/BF02744530.