Sviluppo asintotico

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In matematica con il termine sviluppo asintotico, o con gli equivalenti serie asintotica e sviluppo di Poincaré si intende una serie formale di funzioni, non necessariamente convergente, tale che, troncata ad un numero finito di termini, fornisce un'approssimazione di una data funzione per un valore particolare.

Definizione matematica[modifica | modifica wikitesto]

Sia \{\phi_n\} una successione di funzioni continue in un dato dominio tali che valga, per ogni n (secondo la notazione di Landau):

\phi_{n+1}(x) = o(\phi_{n}(x)) \  \mbox{ per } x \rightarrow x_{0} dove  x_{0} \! è un punto del dominio.

Data  f(x) \! una funzione continua in  x_{0} \! , è possibile determinare dei coefficienti a_{n} tali che valga per ogni N:

f(x) = \sum_{n=0}^N a_n \phi_{n}(x) + O(\phi_{N+1}(x)) \  \mbox{ per } x \rightarrow x_{0}

La serie ottenuta \sum_{n=0}^\infty a_n \phi_{n}(x) si definisce sviluppo asintotico di  f(x) in  x_{0} \! rispetto alle funzioni \{\phi_n\} .

Analogamente si può scrivere:

 f(x) \sim \sum_{n=0}^\infty a_n \phi_n(x)  \  \mbox{per } (x \rightarrow x_{0})

Bisogna notare che i coefficienti della serie tali da soddisfare le suddette condizioni sono univocamente determinati dalla relazione:

 a_{N+1} = \frac{f(x)-\sum_{n=0}^N a_{n}\phi_{n}(x)}{\phi_{N+1}}
  \  \mbox{per } (x \rightarrow x_{0})

In questo modo le serie asintotiche risultano essere una generalizzazione delle Serie di Taylor. Tra i metodi per costruire tali sviluppi vi sono la formula di Euler-Maclaurin e trasformate integrali quali la trasformata di Laplace e la trasformata di Mellin. Spesso si riesce ad individuare uno sviluppo asintotico effettuando ripetute integrazioni per parti.

Un esempio esplicativo[modifica | modifica wikitesto]

Si consideri la seguente funzione integrale:

 f(x)= \int_{0}^{\infty}\frac{e^{-t}}{x+t}dt

Cerchiamo il suo sviluppo asintotico per  x>>1 . In questo caso la soluzione si trova direttamente sfruttando l'identità della Serie geometrica:

 \frac{1}{x+t}=\frac{1}{x}\left(\frac{1}{1+t/x}\right)= \sum_{n=0}^N\frac{(-1)^n}{x^{n+1}}t^n -\frac{1}{x^{N+1}}\frac{t^{N+1}}{x+t}

sostituendo questa espressione si ottiene immediatamente che:

 f(x)=\sum_{n=0}^N\frac{(-1)^n}{x^{n+1}}\Gamma(n+1)+ R_{N}(x)

dove  R_{N}(x)= -\frac{1}{x^{N+1}}\int_{0}^{\infty}\frac{t^{N+1}e^{-t}}{x+t}dt

Questa espressione soddisfa tutte le suddette proprietà, quindi è possibile concludere che:

 f(x) \sim \sum_{n=0}^{+\infty}\frac{(-1)^n n!}{x^{n+1}}

Lo stesso sviluppo si ottiene anche applicando più volte l'integrazione per parti o con il metodo asintotico di Laplace.

Sviluppi asintotici notevoli[modifica | modifica wikitesto]

\frac{\exp(x)}{x^x \sqrt{2\pi x}} \Gamma(x) \sim 1+\frac{1}{12x}+\frac{1}{288x^2}-\frac{139}{51840x^3}-\cdots
 \  (x \rightarrow \infty)
x\exp(x)E_1(x) \sim \sum_{n=0}^\infty \frac{(-1)^nn!}{x^n} \   (x \rightarrow \infty)
\zeta(s) \sim \sum_{n=1}^{N-1}n^{-s} + \frac{N^{1-s}}{s-1} +
N^{-s} \sum_{m=1}^\infty \frac{B_{2m} s^{\overline{2m-1}}}{(2m)! N^{2m-1}}

dove i B_{k} sono i numeri di Bernoulli ed s^{\overline{2m-1}} denota un fattoriale crescente. Questo sviluppo è valido per tutti gli s complessi e si usa spesso per calcolare la funzione zeta utilizzando un valore abbastanza elevato di N, ad esempio N > |s|.

 \sqrt{\pi}x e^{x^2}{\rm erfc}(x) = 1+\sum_{n=1}^\infty (-1)^n \frac{(2n)!}{n!(2x)^{2n}}.

Convergenza[modifica | modifica wikitesto]

La convergenza della serie asintotica \sum_{n=0}^\infty a_n \phi_{n}(x) può essere studiata agevolmente ricorrendo al criterio della radice o al criterio del rapporto.

Convergenza puntuale[modifica | modifica wikitesto]

Se si è interessati alla convergenza puntuale, per ogni x fissato la serie asintotica diventa una serie numerica, la quale converge (condizione sufficiente) se converge assolutamente, cioè se converge la serie \sum_{n=0}^\infty |a_n|| \phi_{n}(x)|. A questa serie si può applicare il criterio della radice o quello del rapporto se:

\lim_{n \to \infty} \sqrt[n]{|a_n|| \phi_{n}(x)|} < 1      oppure      \lim_{n \to \infty}\ \frac{|a_{n+1}|| \phi_{n+1}(x)|}{|a_n|| \phi_{n}(x)|} < 1

Nel caso in cui esista il limite:

\lim_{n \to \infty} \sqrt[n]{|a_n|} = L      oppure      \lim_{n \to \infty}\ \frac{|a_{n+1}|}{|a_n|} = L

allora le condizioni sufficienti per la convergenza assoluta della serie asintotica diventano:

\lim_{n \to \infty} \sqrt[n]{| \phi_{n}(x)|} < l(x) < 1/L      oppure      \lim_{n \to \infty}\ \frac{| \phi_{n+1}(x)|}{| \phi_{n}(x)|} = l(x) < 1/L

Quindi condizione sufficiente affinché la serie asintotica converga in A è quella di prendere:

A \subseteq \{ x : l(x) < 1/L \}

Convergenza uniforme[modifica | modifica wikitesto]

Volendo stabilire se la serie asintotica converge uniformemente in A' \subseteq A, si può considerare che condizione sufficiente è che essa converga totalmente, ovvero che converga la serie \sum_{n=0}^\infty |a_n|\sup_{A'} |\phi_{n}(x)|.

Posto:

c_n(A') := \sup_{A'} | \phi_{n}(x)|

applicando il criterio della radice o quello del rapporto la condizione sufficiente per la convergenza di questa serie è:

\lim_{n \to \infty} \sqrt[n]{c_n(A')} < 1/L      oppure      \lim_{n \to \infty}\ \frac{ c_{n+1}(A')}{c_n(A')} < 1/L

Serie di potenze[modifica | modifica wikitesto]

Il caso più notevole e importante è quello delle serie di potenze:

\phi_{n}(x) = (x - x_0)^n \;

in cui si ha:

\lim_{n \to \infty} \sqrt[n]{| \phi_{n}(x)|} = \lim_{n \to \infty}\ \frac{| \phi_{n+1}(x)|}{| \phi_{n}(x)|} = |x-x_0| < 1/L \qquad \Leftrightarrow \qquad x \in (x_0-1/L,x_0+1/L)

per cui possiamo prendere:

A = (x_0-1/L,x_0+1/L) \;

Inoltre, se si considera un intervallo del tipo:

A' = [x_0-R,x_0+R] \;

si ha:

c_n(A') := \sup_{A'} | (x-x_0)^n | = R^n

da cui:

\lim_{n \to \infty} \sqrt[n]{c_n(A')} = \lim_{n \to \infty}\ \frac{ c_{n+1}(A')}{c_n(A')} = R < 1/L

per cui la serie converge uniformemente in ogni intervallo chiuso contenuto nell'intervallo aperto su cui converge puntualmente.


Bibliografia[modifica | modifica wikitesto]

  • N. Bleistein, R. A. Handelsman (1986): Asymptotic expansions of integrals, Dover
  • F. W. J. Olver (1974): Introduction to Asymptotics and Special Functions, Academic Press
  • R. B. Paris, D. Kaminsky (2001): Asymptotics and Mellin-Barnes Integrals, Cambridge University Press
  • E. T. Copson (2004): Asymptotic Expansions, Cambridge University Press
  • E. Whittaker, G. N. Watson (1963): A Course in Modern Analysis, IV ed., Cambridge University Press (I ed., p. 150, 1915)

Collegamenti esterni[modifica | modifica wikitesto]

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