{{C|Scritto in forma "da libro di testo" ("vediamo...", "come abbiamo visto..."); da riscrivere in forma enciclopedica. Inoltre, entra troppo nel dettaglio delle dimostrazioni; bisognerebbe riportare solo i risultati e al limite i passaggi più rilevanti, lasciando all'apparato bibliografico il compito di scendere nel dettaglio.|fisica|maggio 2013}}
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In [[meccanica quantistica]], l''''operatore''' '''momento angolare totale''' è responsabile delle [[Rotazione (matematica)|rotazioni]] nello spazio. Esso ha un significato più esteso rispetto al [[Momento angolare orbitale (meccanica quantistica)|momento angolare orbitale]] <math>\hat {\mathbf{L}} = \hat {\mathbf{r}} \times \hat {\mathbf{p}} </math> perché si generalizza anche al [[Spin|momento angolare di spin]] e soprattutto è usato nella [[composizione di operatori momento angolare]], essendo valido come somma di più momenti angolari e di diversi tipi.
In [[meccanica quantistica]], l''''operatore''' '''momento angolare totale''' è responsabile delle [[Rotazione (matematica)|rotazioni]] nello spazio. Esso ha un significato più esteso rispetto al [[Momento angolare orbitale (meccanica quantistica)|momento angolare orbitale]] <math>\hat {\mathbf{L}} = \hat {\mathbf{r}} \times \hat {\mathbf{p}} </math> perché si generalizza anche al [[Spin|momento angolare di spin]] e soprattutto è usato nella [[composizione di operatori momento angolare]], essendo valido come somma di più momenti angolari e di diversi tipi.
Si può dimostrare che il momento angolare totale <math>\hat{ \mathbf{J}}</math> è il generatore delle rotazioni nello spazio, ma questo argomento è proposto per il momento angolare orbitale a cui si rimanda.
Si può dimostrare che il momento angolare totale <math>\hat{ \mathbf{J}}</math> è il generatore delle rotazioni nello spazio, ma questo argomento è proposto per il momento angolare orbitale a cui si rimanda.
Formalmente, poi, il momento angolare totale ha le stesse regole del momento angolare orbitale e dello spin, per cui con <math>\hat {\mathbf{J}}</math> possiamo indicare sia <math>\hat{ \mathbf{L}}</math>, sia <math>\hat {\mathbf{S}}</math> e anche una composizione di momenti <math>\hat {\mathbf{J}} = \hat {\mathbf{L}} + \hat {\mathbf{S}}</math> oppure <math>\hat {\mathbf{J}} = \hat {\mathbf{L}}_1 + \hat {\mathbf{L}}_2</math> o ancora <math>\hat {\mathbf{J}} = \hat {\mathbf{S}}_1 + \hat{ \mathbf{S}}_2</math>.
Formalmente, poi, il momento angolare totale ha le stesse regole del momento angolare orbitale e dello spin, per cui con <math>\hat {\mathbf{J}}</math> possiamo indicare sia <math>\hat{ \mathbf{L}}</math>, sia <math>\hat {\mathbf{S}}</math> e anche una composizione di momenti <math>\hat {\mathbf{J}} = \hat {\mathbf{L}} + \hat {\mathbf{S}}</math> oppure <math>\hat {\mathbf{J}} = \hat {\mathbf{L}}_1 + \hat {\mathbf{L}}_2</math> o ancora <math>\hat {\mathbf{J}} = \hat {\mathbf{S}}_1 + \hat{ \mathbf{S}}_2</math>.
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[[Categoria:Numeri quantici]]
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Motivo: Scritto in forma "da libro di testo" ("vediamo...", "come abbiamo visto..."); da riscrivere in forma enciclopedica. Inoltre, entra troppo nel dettaglio delle dimostrazioni; bisognerebbe riportare solo i risultati e al limite i passaggi più rilevanti, lasciando all'apparato bibliografico il compito di scendere nel dettaglio.
Si può dimostrare che il momento angolare totale è il generatore delle rotazioni nello spazio, ma questo argomento è proposto per il momento angolare orbitale a cui si rimanda.
Formalmente, poi, il momento angolare totale ha le stesse regole del momento angolare orbitale e dello spin, per cui con possiamo indicare sia , sia e anche una composizione di momenti oppure o ancora .
Le proprietà dell'operatore momento angolare totale
L'operatore momento angolare totale, analogamente al momento angolare orbitale, genera le rotazioni lungo un asse: la funzione d'onda ruotata di un angolo attorno all'asse z, diventa:
Allo stesso modo ed , in generale si ha che la componente del momento angolare su un asse commuta soltanto con la coordinata di quell'asse, in forma compatta:
dove e è il tensore di Levi-Civita, che è uguale a +1 per permutazioni pari degli indici, -1 per permutazioni dispari e 0 se i=j.
Per quanto riguarda le commutazioni con gli impulsi vale esattamente la stessa cosa:
Abbiamo visto che le componenti del momento angolare non commutano tra loro, ma tutti singolarmente commutano con l'operatore momento angolare al quadrato. Possiamo scegliere una sola componente (per esempio ) che commuta con , così lo stato che è autostato di entrambi gli operatori lo chiamiamo . Dobbiamo trovare quali sono gli autovalori (a volte più propriamente indicati con , , oppure con , ) simultanei di questi operatori:
Per fare questo introduciamo due operatori, detti operatori di scala:
che sono uno il complesso coniugato dell'altro e non sono hermitiani. Questi operatori hanno le proprietà:
L'operatore può essere espresso in termini di e operatori di scala , infatti:
cioè applicando l'autovalore di cioè b aumenta di , viceversa applicando , l'autovalore di viene diminuito di , da cui il nome di operatori di scala. Invece applicando :
cioè l'applicazione degli operatori cambia l'autovalore di , ma non di .
Per ovvi motivi di proiezione, la relazione che lega e è:
ciò implica che gli autovalori di questi operatori devono soddisfare:
cioè gli autovalori della proiezione del momento angolare totale b non possono superare quelli di , a. Quindi l'autovalore di è limitato inferiormente e superiormente dai valori che può prendere . Chiamiamo il valore minimo e il valore massimo che può assumere . Applicando successivamente gli operatori di scala , si capisce che deve essere:
Ora applichiamo
cioè:
Quindi l'autovalore di è volte . Ora per quanto detto:
Data la simmetria di cui deve godere rispetto al piano , si ha che b deve essere necessariamente o intero o semintero. Vi sono pertanto valori di b, cioè .
Si ottiene quindi infine per gli autovalori di
e per gli autovalori di
dove è il numero quantico del momento angolare totale, che ricordiamo può essere intero o semintero, ed è il numero quantico della proiezione del momento angolare totale.
Elementi di matrice
Vediamo come sono fatti esplicitamente le matrici dei momenti angolari. Assumiamo che i momenti angolari siano calcolati sugli autostati già normalizzati, allora in questa base di autostati sia sia sono diagonali:
Gli elementi di matrice degli operatori a scala sono dati da:
dove è un coefficiente. Utilizzando l'espressione:
ricaviamo l'espressione di e di e calcoliamo:
e quindi per :
In definitiva:
gli elementi di matrice sono:
Per esempio per possiamo esplicitare:
che come si vede è diagonale ovviamente nella base , mentre:
non lo sono.
Per le matrici prendono la forma delle matrici di Pauli a due componenti:
Per le matrici prendono la forma:
Bibliografia
J.J Sakurai - Meccanica quantistica moderna
L.D. Landau, E.M. Lifŝits - Meccanica quantistica, teoria non relativistica