Impulso (fisica)

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L'impulso è una grandezza vettoriale, misurata in Newton per·secondo, definita in meccanica classica come l'integrale di una forza nel tempo.

\Delta \bar q:=\int_{t_0}^{t_1}\bar F \mbox{d}t

Nel caso particolare di una forza costante nel tempo, si ha

\Delta \bar q = \bar F \Delta t

Con il termine impulso si indica il cambiamento di quantità di moto di un determinato corpo in un intervallo di tempo. L'introduzione del concetto di impulso permette di enunciare il teorema dell'impulso, utilizzato in particolare nel campo degli urti, della diffusione e per lo studio delle forze impulsive. Grazie alla legge di conservazione della quantità di moto si può dedurre che in un sistema isolato l'impulso totale è nullo.

Teorema dell'impulso[modifica | modifica sorgente]

Il teorema dell'impulso (o della variazione della quantità di moto) consiste nell'affermazione: il secondo principio della dinamica comporta che l'impulso corrisponde alla variazione della quantità di moto del sistema in un intervallo temporale.[1]. Infatti per il secondo principio:

\bar F = \frac{\operatorname d \bar q}{\operatorname d t}

Moltiplichiamo ambo i membri per il differenziale di tempo:

\operatorname d\bar q = \bar F \operatorname dt

Integrando ambo i membri tra due istanti t0 e t1 otteniamo:

\int_{q(t_0)}^{q(t_1)} \operatorname d\bar q = \int_{t_0}^{t_1} \bar F \operatorname dt

ma la primitiva di un differenziale è la grandezza differenziata, e in base al teorema di Torricelli:

q(t_1) - q(t_0) = \int_{t_0}^{t_1} \bar F \operatorname dt

Nel caso la forza sia costante la dimostrazione è algebrica quindi più semplice, infatti il secondo principio si rienuncia:

\bar F = \frac{\Delta \bar q}{\Delta t}

e moltiplicando ambo i membri come prima per l'intervallo di tempo Δt, otteniamo direttamente:

\Delta q = \bar F \Delta t

Voci correlate[modifica | modifica sorgente]

Note[modifica | modifica sorgente]

  1. ^ Tullio Papa, Lezioni di fisica: meccanica, Roma, Edizioni Kappa, 1970, p. 368, ISBN 978-88-7890-112-4.
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