Energia del campo elettromagnetico

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In fisica, l'energia del campo elettromagnetico è l'energia immagazzinata in una data regione di spazio dal campo elettromagnetico, ed è costituita dalla somma delle energie associate al campo elettrico ed al campo magnetico. Nelle onde elettromagnetiche queste due quantità sono sempre uguali ed è conveniente parlare di flusso di energia trasportata dall'onda nell'unità di tempo attraverso una superficie, attraverso l'uso del vettore di Poynting.

Energia del campo elettrico[modifica | modifica wikitesto]

Exquisite-kfind.png Lo stesso argomento in dettaglio: Energia potenziale elettrica.

L'energia del campo elettrico generato da un insieme di cariche si calcola a partire dal lavoro necessario per spostare ogni carica dall'infinito alla sua posizione. È facile constatare che tale lavoro equivale a:[1]

dove rappresenta una carica del sistema e il potenziale generato dalle altre cariche nel punto dove si trova la carica . Naturalmente nel caso di distribuzioni continue di carica si avrà:[1]

con densità di carica e volume infinitesimo. Ora manipoliamo l'espressione sfruttando la prima equazione di Maxwell:[2]

applicando poi l'identità vettoriale che coinvolge la divergenza di un prodotto di uno scalare per un vettore:

Dalla definizione di potenziale tale espressione è pari a:

ed applicando il teorema della divergenza:[2]

A questo punto, si può estendere il dominio di integrazione su tutta la regione dello spazio nel quale il campo elettrico sia apprezzabilmente diverso da zero, e quindi trascurare il primo dei due integrali. L'energia si riduce quindi a:[3]

dove

è la densità di energia elettrica nel vuoto.

Nel caso ci si trovi in presenza di un dielettrico, tramite gli stessi passaggi si ottiene:[4]

dove è il vettore di spostamento elettrico, e:

è la densità di energia elettrica nella materia.

Energia del campo magnetico[modifica | modifica wikitesto]

Exquisite-kfind.png Lo stesso argomento in dettaglio: Energia magnetica.

Per ricavare l'espressione della densità di energia del campo magnetico è possibile considerare il caso di un circuito RL nel quale sia presente un solenoide infinito ideale di induttanza e un resistore di resistenza . Per la geometria del solenoide, in cui è la sezione e il numero di spire, si procede del seguente modo:[5]

L'equazione che governa il circuito è:

Sostituendo in quest'ultima la prima e moltiplicando per si ha:

Si nota come l'energia somministrata all'induttanza in un tempo , che è interpretata come l'energia necessaria ad aumentare l'intensità del campo di , è:

dove è la lunghezza del solenoide e il numero di spire per unità di lunghezza. Dividendo per il volume del solenoide:

Tale relazione ha validità generale, ma per l'esatto calcolo dell'energia è necessario conoscere il legame tra e , cioè la curva di isteresi. Nel caso di materiali diamagnetici e paramagnetici, in cui la relazione è approssimativamente lineare:

dove è la permeabilità magnetica del materiale,[6] l'energia è facilmente calcolabile tramite un'espressione analoga a quella del campo elettrico:

dove

è la densità di energia magnetica.[7]

Energia del campo elettromagnetico e delle onde elettromagnetiche[modifica | modifica wikitesto]

Exquisite-kfind.png Lo stesso argomento in dettaglio: Radiazione elettromagnetica.
Un'onda elettromagnetica trasporta energia. Sono evidenziati i vettori , , il vettore di Poynting e la lunghezza d'onda .

Quando in una regione di spazio sono presenti sia un campo elettrico che un campo magnetico entrambi non nulli, allora l'energia totale del campo elettromagnetico è la semplice somma delle energie dei due campi:[8]

Nel caso particolare delle onde elettromagnetiche, le energie associate al campo elettrico e al campo magnetico sono uguali. Ciò discende immediatamente dal fatto che le equazioni di Maxwell impongono la condizione:

e perciò:[8]

Nel caso specifico delle onde elettromagnetiche l'energia elettromagnetica prende il nome di energia radiante, per sottolineare il fatto che le onde rappresentano un flusso di energia nello spazio. Se l'onda appartiene allo spettro di frequenze della luce visibile, l'energia radiante prende il nome di energia luminosa[9].

Il vettore di Poynting e la conservazione dell'energia[modifica | modifica wikitesto]

Exquisite-kfind.png Lo stesso argomento in dettaglio: Vettore di Poynting e Teorema di Poynting.

Nella trattazione energetica delle onde elettromagnetiche ha grande importanza il vettore di Poynting, definito dal prodotto vettoriale tra il campo elettrico ed campo magnetico :[10]

Esso rappresenta la quantità di energia trasportata dalla radiazione elettromagnetica per unità di tempo e di superficie, e la sua direzione è quindi perpendicolare ai vettori dei due campi e concorde con la direzione di propagazione della radiazione.

Partendo dall'energia del campo elettromagnetico e derivando rispetto al tempo si ottiene il teorema di Poynting, che esprime la conservazione dell'energia del campo elettromagnetico nel caso in cui i campi elettrico e magnetico siano accoppiati, cosa che non avviene in generale nel caso stazionario. Il teorema afferma che la variazione nel tempo della densità di energia sommata alla variazione nello spazio del vettore di Poynting sia pari alla potenza dissipata dal campo nel materiale per effetto Joule:[10]

in forma integrale si ha:

Dal punto di vista fisico la relazione afferma che la variazione temporale dell'energia associata al campo elettromagnetico all'interno di una superficie contenente un materiale conduttore è pari al flusso del vettore di Poynting, che rappresenta l'energia trasportata dal campo attraverso la superficie , sommata all'energia trasferita alle cariche libere del materiale contenuto in essa.[10]

Nell'elettrodinamica quantistica, le radiazioni elettromagnetiche sono costituite da particelle elementari, i fotoni, che trasportano ognuno un "pacchetto" di energia. Se prendiamo un fascio di fotoni tutti della stessa energia otteniamo un'onda monocromatica di frequenza:

dove è la frequenza e è la costante di Planck.

Note[modifica | modifica wikitesto]

  1. ^ a b Mencuccini, Silvestrini, Pag. 98
  2. ^ a b Mencuccini, Silvestrini, Pag. 100
  3. ^ Mencuccini, Silvestrini, Pag. 101
  4. ^ Mencuccini, Silvestrini, Pag. 154
  5. ^ Mencuccini, Silvestrini, Pag. 377
  6. ^ Naturalmente la formula è valida anche nel vuoto, con μr=1 e dunque μ=μ0
  7. ^ Mencuccini, Silvestrini, Pag. 378
  8. ^ a b Mencuccini, Silvestrini, Pag. 471
  9. ^ In effetti, data un'onda qualsiasi, la frazione dell'energia radiante dovuta alle frequenze della luce visibile prende il nome di energia luminosa. È possibile calcolare la frazione di energia luminosa emessa tramite un'analisi di Fourier dell'onda.
  10. ^ a b c Mencuccini, Silvestrini, Pag. 491

Bibliografia[modifica | modifica wikitesto]

  • Corrado Mencuccini, Vittorio Silvestrini, Fisica II, Napoli, Liguori Editore, 2010, ISBN 978-88-207-1633-2.
  • Gerosa, Lampariello, Lezioni di campi elettromagnetici, Edizioni Ingegneria 2000.

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